Только для точек, лежащих на самих осях, где два из. косинусов равны нулю (например для оси X cos а = 1, cos Р = cos у = 0), индукция оказывается направленной по самой этой оси. Для наружных точек эллипсоида

Мы можем это условие равновесия электричества в проводнике выразить формулою. То, что изображено на рисунке, мы можем наглядно выразить и следующими словами: проводник при внесении его в электрическое поле разрезывает все линии сил. При таком разрезывании

Эта последняя составляющая приведет очевидно электричество в движение вдоль по поверхности проводника, и если мы желаем, чтобы электричество в проводнике было в равновесии, то эта касательная составляющая должна равняться нулю. А это означает, что линии сил должны быть нормальны

У начала трубки на поверхности проводника мы будем иметь количество электричества тогда как у конца трубки, где cos 1, мы получим а так как величина DS вдоль всей трубки постоянна, то получаем. Следовательно оба заряда проводников в начале и в конце трубки будут равны и противоположны.

Невозможность получения заряда внутри замкнутого проводника путем наружного влияния следует также и из теоремы Гаусса, по которой линии сил в поле тянутся непрерывно и не имеют концов. Так как сама теорема есть следствие из закона Кулона (действие,

Только свободные заряды действуют на отдаленные точки пространства по закону Кулона. Если где-нибудь в поле имеется граница двух диэлектриков с различными диэлектрическими постоянными, то на их поверхностях образуются

Так как для эфира е=1, а для всех других тел г больше единицы, то коэфицнент электризации для эфира k=0, а для других тел к больше нуля, т.е. положительная величина. Граница двух диэлектриков. Мы только что рассматривали слу. чай, когда проводник граничит с диэлектриком.

Теперь